关于电磁感应的佯谬有兴趣者进法拉
１）
利用麦式方程组之前的公式Ｕ＝Ｂｌｖ来证明．
｜Ｂｌｖ｜＝｜Ｕ｜＝｜－（ｄ／ｄｔ）∫Ｂ＊ｄＳ｜
假设１）中的磁场是平行磁场；磁极互不连通（如果连通，那么你自己也知道怎么解释了）；杆之外的导线以一定方式放置以不产生电动势（比如沿着垂直和平行于场线的方向滑动而不切割场线）；
于是上式化为ｌｖ＝ｄＳ／ｄｔ，ｄＳ＝ｌｖｄｔ
即这里的ｄＳ是杆滑过的面积．
２）
这就是那个用来探测磁单极子的设计了，虽然似乎还没有收获．
首先，这种＂放射状＂的磁场不会局限在平面里，而是成球形（如果局限在平面里，那么参照１）里的解释来看，只不过变成讨论通过平面时瞬间的情况而已）；
其次，对于呈＂球形放射状＂的磁场，环...全部
１）
利用麦式方程组之前的公式Ｕ＝Ｂｌｖ来证明．
｜Ｂｌｖ｜＝｜Ｕ｜＝｜－（ｄ／ｄｔ）∫Ｂ＊ｄＳ｜
假设１）中的磁场是平行磁场；磁极互不连通（如果连通，那么你自己也知道怎么解释了）；杆之外的导线以一定方式放置以不产生电动势（比如沿着垂直和平行于场线的方向滑动而不切割场线）；
于是上式化为ｌｖ＝ｄＳ／ｄｔ，ｄＳ＝ｌｖｄｔ
即这里的ｄＳ是杆滑过的面积．
２）
这就是那个用来探测磁单极子的设计了，虽然似乎还没有收获．
首先，这种＂放射状＂的磁场不会局限在平面里，而是成球形（如果局限在平面里，那么参照１）里的解释来看，只不过变成讨论通过平面时瞬间的情况而已）；
其次，对于呈＂球形放射状＂的磁场，环接近时不断有磁感线从环外进入环内，于是磁通量增加；环经过＂放射源＂的前后瞬间，磁通量反向（原来磁感线从环面的一面射入，经过放射源后瞬间变成从另一面射入）；环在另一侧远离时，反向后的磁通量逐渐减小．于是，环里的电动势 －（ｄ／ｄｔ）∫Ｂ＊ｄＳ 只有大小变化，方向始终不变，在环离放射源远去后，环内还有电流剩余．
总之，或者套用１）的解释，或者参照上面的解释，似乎没有悖逆的地方．
３）
在处理这个问题时，物理学的任务只到提供出公式
Ｕ＝－（ｄ／ｄｔ）∫Ｂ＊ｄＳ
为止，之后的处理是数学的任务．
为了处理方便起见，一般都把ｄＳ取为某平面的一小部分，这样利用数学上的正交概念可以直接省略掉很多东西．
如果要用上Ｘ方向分量，那么可以把ｄＳ取成以环为基础的球冠的一部分，而且有有时候这么做更简便．
区别只是数学手法不同，换汤不换药的．
严格证明得要不少公式，不太方便，这里就用文字解释了．不过意思应该到了．。
收起
